什么是水用减压阀层流、紊流 什么是水用减压阀层流 水用减压阀紊流 减压阀介质 减压阀
之前介绍黄铜带表消声减压阀使用注意事项，现在介绍什么是水用减压阀层流、紊流什么是层流、紊流及雷诺数？
    19世纪初期，水利学家们便发现，在不同的条件下，流体质点的运动情况可能表现为两种不同状态，一种状态是流体质点作有规则的运动，在运动过程中质点之间互不混杂，互不干扰；另一种状态是液流中流体质点的运动是非常混乱的。关于黏性流体这样两种运动状态的存在．一直到1883年英国科学家雷诺进行了负有盛名的雷诺试验，才使这一问题得到了科学的说明。区别可以从二者的判别标准雷诺数看，雷诺数小，说明粘滞力大，对流体质点起约束作用，到一定程度，呈层流，反之，紊流。层流向紊流过度和涡体的形成以及涡体进入相邻流层有关，涡体形成和粘性及扰动有关，层流紊流的沿程损失规律也不同。实际液体由于存在粘滞性而具有的两种流动形态。液体质点作有条不紊的运动，彼此不相混掺的形态称为层流。液体质点作不规则运动、互相混掺、轨迹曲折混乱的形态叫做紊流。它们传递动量、热量和质量的方式不同：层流通过分子间相互作用，紊流主要通过质点间的混掺。紊流的传递速率远大于层流。水利工程所涉及的流动，一般为紊流。流体在流动过程中各质点保持自己的流线，不与其他质点的流线相混合的流动状态成为层流。
流体在流动过程中个质点流线相互间强烈混合，相互干扰的流动方式称为紊流。
常用雷诺数来判断层流和紊流。临界雷诺数Rec=2320.
当流体雷诺数Re>2320时，即为紊流；当流体雷诺数Re<2320时，即为层流。

    (1)什么是水用减压阀层流、紊流层流和紊流
    雷诺试验的装置如图1- 4所示。
    图1-4雷诺实验装置

    在尺寸足够大的水箱G中充满着我们所研究的液体，有一玻璃T与它相连。T管断FLJi积为A，末端装一阀门K，用以调节管中流量的大小，流量用量桶M来测量。
    为了减少T管中液体的扰动，在玻璃管的进水口处做成网滑的AU，在大小箱G的上方装设一个小水箱C，其中盛有某种有色液体．其密度接近于大水箱中的液体密度．使两种液体不会混合，在小水箱下方引出一根极细的水管T．．下端弯曲，出口略微插进大玻璃管进口段。小管中的流量由小阀门P来调节。在实验道程中要注意经常保持水箱中水位恒定不变，及液体温度不变。
    在开始实验之前．我们首先稍微开启大玻璃管上的阀门K，液体便开始缓慢的由水箱G中流出，此时如果我们将细管T,上的阀门P稍微开启，则有色液体将由细管T-流人大管T中．而且在T中形成一条细直而图1-5层流和湍流又鲜明的染色流束，如图l-）所示，可以看到从细管中所流出的一条染色流束在管中流动薯鋈着，其形状成一直线，且极为稳定。
    随后如果将阀门K再稍微开大一些，则玻璃管中的流速随之增大．但玻璃管中的现象仍不变，染色流束仍然保持稳定状态，只要缓慢而平稳的开启阀门，控制流动速度小于某一定值，就可以继续维持染色流速处于上面的状态。但到阀门开启到某一较大程度时，即管中的流速增加到某一较大程度时，即管中流速增加到某一较大的确定数值时，我们就会发现染色流束不再是直线，而是突然开始弯曲，或者如一般所说的成为脉动的，而它的流线就成为弯曲的不规则的，如图l-5b）所示。随着流速的继续加快，染色流束的个别部分出现了破裂，并失掉了原来的清晰的形状，以后就被它周围的液体所冲毁，使得玻璃管内的液体都染色了，如图1-5 c）所示。说明此时流体质点的运动是非常混乱的。
    以上的试验证明，当流体流动速度不同的时候，流体质点的运动就可能存在两种不同的情况，一种是当流动速度小于某一确定值的时候，液体是作有规则的层状或流束状的运动，流体质点互不干扰的前进。流体的这种运动称为层流运动。另一种情况是当流动速度大于该确定值时，流体质点有规则的运动受到破坏，流体质点交错而又混乱的向前运动，流体质点除了主要的纵向运动以外，逐有附加的横向运动存在，流体的这种运动称为紊（湍）流运动。流体由层流转变为紊（湍）流时的平均流速，称为上临界速度，以”7。表示。

    上述试验也可以用相反的程序进行，即首先开足阀门，然后再逐渐关小，这样在玻璃管中将以相反的程序重演上述现象，即管中的液流首先作紊（湍）流运动，当管中速度降低到某一确定值时，则液体的运动由紊（湍）流转变为层流，以后逐渐降低流速，管中液流将始终保持为层流状态，此时，由紊（湍）流转变为层流时的平均流速，称为下临界速度，以口，表示。
    试验结果说明．由紊（湍）流状态过渡到层流时的下临界速度总是小于由层流过渡到紊（湍）流时的上临界速度v’。即：
    由层流过渡到紊（湍）流的上临界速度和由紊（湍）流过渡到层流的下临界速度，这两个临界点并不相等。
    如果把上述的实验结果综合起来，就可以得出判别管巾流动的状态的初步结论。
    ①当管中流速u<玑时，则管中流动一定是层流状态。
    ②当管中流速u>u’。时，则管中流动一定是紊（湍）流状态。
    ③当管中流速介于上、下临界速度之间，即v,     从上述可以看出，层流运动和紊（湍）流运动的性质是不同的．那么很显然，在这两种情况之下，它们的流动阻力．速度分布情况以及水头损失等也将不同，事实上利用试验方法可以证明这一点。    

  过上述再来看伯努力能量方程式中．速度水头”2／2g这一项的w是理想流体的平均速度，但在实际流体中在流过断面上各点速度分布并不是均匀的，而且各点速度分布规律也是不易得到的，如果以“代表实际流体的速度，则它的速度水头。z／2g并不等于”’／2g，但是我们可以用“”！／2g来代替“2／2g，这样式中的。称为动能修正系数。很显，如果在过流断面上流速是均匀分布的，那么a=1；如果流速分布愈不均匀，则。值愈大于1，a也可以理解为断面上各质点实有的平均单位动能与以平均流速表示的单位功能的比值。在应用能量方程时，由于具体的流速分布不知道，。的确切数值也不能确定，只能根据一般的流速分布情况选取一个a值。紊（湍）流时可取。值为1.0j～1 10，层流时为2．O。
   上海申弘阀门有限公司主营阀门有：减压阀(气体减压阀,可调式减压阀,水减压阀如图1 6所示，在～根断面不变的直管壁上，距为Z处钻上两个小孔，并分别装上两根测压管，由于所取直管断面不变，因而断面平均速度沿流程不变，平均速度水头a'o' /2g也是常数，这样，测压管中的液面差就等于发生在长度为f的管段内液体的水头损失^r。当改变管路中的平均速度时．测压管内的液面差也将随之改变。由此，可以得出相应于一系列平均速度时的水头损矢，可以得到如图1- 7所示的曲线。
    当管中速度逐渐由小增大时，水头损失也逐渐增加，实验点沿着ab线上升。在对数坐标上，取lgv和19hi为同一比例值，则这一线段和水平线间的夹角岛为45。．tg日，等于l。当管路中速度超过上临界速度。以后，如果速度继续增加，实验点就脱离了。6线，经be线进入cc线。cd线与水平线的夹角口。不再等于45。。接近c点的一段坡度是在改变着，tg0。从1. 75逐渐变化到2。
    当管路中速度逐渐由大减小时，水头损失相应的减小。实验点沿着de线下降，但是到达r点以后，如果速度继续减小，实验点并不进入曲线，而是沿着de固1-6压力降图示图1-7实验曲线的延长线c e下降，一直到和ab线相交的e点以后（这时相应的速度为下临界速度。。）。再进入e“线。

    从上面的试验曲线可以清楚地看到：
    ①当-1-89什么是调节阀的临界压差比7
    压差与人口压力之比，它对所有可压缩流体的控制阀尺寸方程式都有影响．当达
到此zui大比值就会出现阻塞流。
    ②当剖>u。喇．相应为紊（湍）流状态，实验点落在bcd线范围内，而bcd线的坡度tg6：等于1. 75-20这就表示在紊（湍>流区域，水头损失^。和平均速度的1. 75-2次方成正比，即：
    ③当让

    上述内容，形象地说明：“在层流与紊（湍）流运动状态时，流体的水头损失与速度之间的关系是大不相同的”。这就是为什么要讨沧流体的流动状态的原因。因此也就很显然，在计算一个具体流动的水头损失时，首先必须要判别该流体的流动状态。于是对流体流动状态的判别，成为计算水力损失中首要解决的问题，也就是说，需要找出—个判别流体是层流运动还是紊（湍）流运动的准则来，这就引出了雷诺数的问题。与本产品相关论文：波纹管减压阀波纹管材料